Date post: | 10-Oct-2014 |
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UNIVERSIDAD DE LOS ANDES
FACULTAD DE INGENIERIA
CINÉTICA DE PARTÍCULAS
Integrantes:
Sánchez Heder
Izarra Roque
Vela Jeigly
Mérida, Noviembre 2005
(12-16) BEER. El bloque A tiene una masa de 40 kg y el bloque B tiene una masa de 8 kg los coeficientes de fricción entre todas las superficies de contacto son μs = 0,20 y μk = 0,15 Si P = 40New Determine:
a) La aceleración del bloque B b) La tensión en la cuerda Datos: mA = 40 Kg mB = 8 Kg μs = 0,20 ; μk = 0,15 P = 40 New a) aB = ? b) T = ? Los bloques se mueven debido la fuerza ejercida D.C.L. del Bloque B +Σ Fx = mB.aB T – frB – WSen 25º = mB . aB Ecuación # 1
T – μk NB – mBgSen 25º = mB . aB +ΣFy = mB . aB = 0 NB – W Cos 25º = 0 NB = mBgCos 25º = 8 (9,81) Cos 25º NB = 71,13 New Sustituimos en 1: T – (0,15) (71,13) – (8) (9,81) Sen 25º = 8 aB
B
mov.
Y
NB
FrB
WB
TX
B
aB
25º 25º
Ecuacion #2
T – 43, 84 = 8 aB D.C.L. del bloque A. +ΣFx = mA aA P Cos 25º + T - T- T- frB - frA + WA Sen 25º = mA aA
40 Cos 25º - T - frB - μkNA + mAg Sen 25º = mA aA
Donde: FrB = μk NB = (0,15) (71,13) = 10,67 New. Entonces: 40 Cos25º - T- 10,67 – (0,15) NA + (40) (9,81) Sen 25º = 40 aA
Ecuación #3
-T + 191,42-0,15NA=40aA +ΣFy = mA (aAy) = 0 NA - Nb- WA Cos 25º + P Sen 25º = 0 NA = 71,13 + (40) (9,81) Cos25º - 40 Sen 25º NA = 409,86 New Sustituimos en la Ec. 3.
-T + 191,42-0,15NA=40aA - T + 191,42 – 0,15 (409,86) = 40 aA Ecuación # 4.
- T + 129, 94 = 40aA
TT
T
Y
NB
FrB NA
P= 40 New
WA frA
25º 25º
25º
A
X
Relación de Cinemática (Longitud de la Cuerda) 2SA+ (SB- SA) = L ( ctte) SA + SB = L Derivamos 2 veces para obtener aceleración aA + aB = 0 aA = - aB //aA// = // - aB// aA = aB Sustituimos en la Ec. 4.
- T + 129, 94 = 40aA Resolvemos el Sistema compuesto por la ecuación 4 y 2 -T + 129,94 = 40aB +T + 43,84 =8aB 86, 1 = 48aB aB = 1,794 m/ seg2 Sustituimos en 2
T – 43, 84 = 8 aB T = 43, 84 + 8 (1,794) T = 58,19 New (12-90) BEER. Un collarín de 3lb puede deslizarse sobre una varilla horizontal que es libre
de rotar alrededor de la flecha vertical. El collarín es sostenido inicialmente en A por un
cordón sujeta a la flecha. Un resorte de constante 2lb/ft se sujeta al collarín y a la flecha y
no esta deformado cuando el collarín esta en A. Cuando la varilla rota a una razón θ’=16
rad/seg, el cordón es cortado y el collarín se mueve hacia fuera sobre la varilla.
Despreciando la fricción y la masa de la varilla determine:
a) Las componentes radial y transversal de la aceleración del collarín A
b) La aceleración del collarín relativa a la varilla en A
c) La componente transversal de la velocidad del collarín en B
Vista Frontal Vista Superior
No hay movimiento en dirección del eje radial en el momento antes de cortar el cordon
Entonces:
En A:
a) ar =??
aθ =??
Cuando el cordón se corta, necesita un impulso para comenzar el movimiento en dirección
del eje radial.
La única fuerza que actúa es la fuerza del resorte
= +ΣFr = m ar - Fres = m ar - Kδ = m ar pero el resorte no está deformado en A ar = 0 ya que δ = 0 porque no se a deformado el resorte
Como no hay fuerzas en la dirección del eje transversal
+ΣFθ = 0 aθ = 0 entonces: ar = aθ =0 Resp. b) acollarin/A = r¨=? ar= r¨- r θ’2= 0 r¨= r θ’2 ar = (6) (16)2
r¨= 1536 pulg/ seg2 Resp.
r¨ es el impulso que necesita el collarín para empezar a moverse en A, en la dirección del
eje radial
N
Z
X (radial)
W
F. resorte
6 plg
Transversal
radial radio
6 plg
c) VB =?
La partícula se mueve bajo la acción de una fuerza central (el resorte ).
Por lo tanto se conserva la cantidad de movimiento angular entonces:
(H0)A = (H0)B
rA.m.VA Sen φA = rB.m.VB Sen φB
(φ es el ángulo que forma r con VA )
Como r y VA son perpendicular
φA = φB = 90º Sen 90º = 1
Tenemos:
rA. VA= rB. VB
VB=rBVA rA.
VA = rA θ’A = (6) (16) = 96 Pulg/seg
VB : segPu lg/3218
)96)(6(= Resp.
(2.25) RAMON PUELLO. Un pequeño cuerpo, de masa m, desliza desde el punto mas
alto de una esfera de radio r. Encontrar el ángulo θ para el cual se cumple que la fuerza
normal sobre el cuerpo es igual a la mitad de su peso.
Datos. Masa = m Radio = r Hallar: θ =? Para que N = ½ W D.C.L. En B. Por componentes tang y normal
+ΣFn = man = m 2
ρV
W Cosθ - N = m2
rV
; N = ½ W ; W = mg ⇒ m=gW
W Cosθ - ½ W = r
2VgW
Ecuacion # 1
Cosθ - ½ = g.r
2V
2+ ΣFt = mat = m dtdv
W Sen θ = dt dv
gW
Ecuacion # 2
g sen θ = ds
vdv =dtdv
S = r θ ds = r d θ
O θ
N
Y
X W Tangente
Normal
Sustit. En 2.
g Sen θ = V d θr
dv
g r Sen θ dθ = V dv Integrando Para t=0. θ 0 = 0 V0 = 0 Asumimos que parte del reposo
gr ∫ ∫=θ
θθ0
V
0
V-Vd d Sen
- gr Cos θ VV0
2
0 2=θ
-2 gr Cos (θ - 1) = V2
Ecuacion # 3
2 Cos (θ - 1) = grv 2
Igualaremos 1 y 3 Cos θ - ½ = -2 cos (θ- 1) Cos θ - ½ = - 2 Cos (θ + 2)
3 cos θ = 65 Cos
25
=→ θ
θ = Arc Cos ( 5/6) θ = 33,56º . rpta
(2-32) RAMON PUELLO. El movimiento del bloque B sobre una mesa horizontal lisa,
esta controlado por la barra que rota alrededor de un eje vertical en 0. En la posición
mostrada B tiene los valores de velocidad Y aceleración respecto a la barra, así como los
de θ` y θ¨, Si el bloque B pesa 50 Newtons, que momento ejerce alrededor del punto 0 y la
fuerza en la dirección radial.
Datos: WB = 50 New
Hallar:
Mo =?
Fr = ?
Fr = m.ar
Fr = )( 2θrrgw
−
Fr= New. 83,3))3(1,015,0(8,9
50 2 −=− solución
Fθ= ma.θ
Fθ = ))3)(25,0(2)1( 1,0(8,9
50)2`r ( +−=+ θθ rgW
Fθ = 7,14 New
M0 = b.Fθ = (0,1) (7,14) = 0,714 New / m.
(2-47) PUELLO Un objeto se deja caer sin velocidad inicial en un medio cuya resistencia
es proporcional al cuadrado de la velocidad, con constante de proporcionalidad igual a la
décima parte de la masa del cuerpo. Encontrar el tiempo necesario para alcanzar la mitad de
la velocidad límite.
Tome g = 10 m/ seg2
Datos.
Vo = 0
Fres = k V2
K= 2m/seg 10 gcon 10gW
10==
m
Encontrar:
t = ¿ para alcanzar la mitad de la velocidad limite (1/2 V lim)
F = m.a como no conozco la masa haga m = gw
Podemos decir que a = sencontramodtdv ,
W – K V2 = dt dv
gw
dt= 22 1010
10gV-10gg
dv Vg
dvW−
=
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
g = 10 m/ seg2
dt = 221010
Vdv−
movimiento
F. resorte
W = m x g
t = ?
½ V. Límite
Integrado t= 0 ^ Yo = 0
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
−+
=−−= ∫∫∫ xa
xaaXa
dxV
dvdtvt
ln21;
1010 22
022
0
2t = ln ;1010
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
−+
VV elevando ambos lados de la ecuación a la e nos queda
e2t = VVVV
+=−→−+ 10)10(e
1010 2t
10e2t – Ve2t = 10+ V 10e2t –10 = V (1+e2t)
V = t
t
ee
2
2
11010
+− ; pero la V lim ocurre cuando t ∞
Entonces :
V lim = lim tt
t
eee
2
2t
2
2 10e tLim L´H
11010
∞→==
+−
Por lo tanto V lim = 10
Nos piden calcular
t=? Cuando V= ½ V lim = ½ * 10 = 5
Sustituyendo en la ecuación 1 obtenemos lo siguiente
t= ½ . ln seg 55,0)3( ln21
510510
==⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
−+
(13-81) HIBBELER. Si la bicicleta y la ciclista tienen un peso total de 180lb, determine la
fuerza normal resultante que actúa sobre la bicicleta cuando pasa por el punto A mientras
desciende libremente a vA = 6 pies/ s. Calcule también el incremento en la rapidez de la
bicicleta en este punto. Desprecie la resistencia debido al viento y el tamaño de la bicicleta
y la ciclista.
Datos:
W = 180 lb
Determine:
NA =?? Donde VA = 6 pies /seg
At = ?? Incremento de la rapidez en A.
Solución:
D.C.L. en A
Por componente tangencial y normal
+ ΣFn= m.an= m ρ
2V
W Cos α - N = gW
ρ
2V
Ecuacion # 1
N = W (cos α - )2
ρgV
O θ
N
W
Normal
θ θ
θ tangencial
C
+ +
Calcular. De α
La Pendiente de la tangente a la curva en A esta dada por:
m = tg α= Adxdy
Tg α = 20 (- Sen piesYXA
),5(20
20
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ Π
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ Π
Tg α = Sen ),5( 20
yXA⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ Π
Tg α = - Π Sen ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ Π
205
Tg α = - Π Sen (Π/4) = - Π 22
α = Arc tg ⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ Π−2
2
α = 65, 76º
calcular De ρ
Cuando la curva está dada de la forma y = f (x),
ρ = 2/3
21
´´)(1⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡ +y
y
Donde:
y = 20 Cos ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ Π
20X
Y` = -Π Sen 20
=⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ Π
Ax
22 .Π
Y ``= -20
2π . Cos ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ Π
20X = -
402.2π
Sustituimos.
ρ [ ]⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛−+
4022
)2/2(12/32
π
π = 41,43 Pulgadas
Sustituyendo en 1
N = 180 ( ) ⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
)43,41(2.326.76.65(Cos
N = 69,04 lb) Rpta
+ Σtg = m at
W Sen atgw
=α
at = g Sen α = (32.2) Sen (65.76º)
at = 29.36 pies / seg2 ) Rpta.